汤川势
在粒子物理学、原子物理学以及凝聚态物理学中，汤川势（）指的是下式所表示的势场： V_{\text{Yukawa}}(r)=-g^2\frac{e^{-\alpha m r}}{r}， 式中，g是描述场强的一个常数，\alpha是另一常数，r指的是场点与参考点的距离。汤川势随距离r的增大而增大且单调趋近于0。 历史 1935年，汤川秀树提出，核力是由交换某种粒子的机制而形成的，这种粒子被称为π介子。後來，按照量子场论，描述核力的介子场的势…
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共 9 篇文章
玻恩近似
玻恩近似是量子力学中中为求得得近似解而提出的近似方法，由1954年诺贝尔奖得主玻恩提出。 量子力学中，散射理论的问题可表述为: 已知\mid\phi\rangle，亦即入射波函数，是哈密顿算符H_0的薛定谔方程的解： H_0 \mid \phi\rangle = E\mid \phi\rangle 求H_0 + V的薛定谔方程解\mid\psi\rangle。 其中V是造成散射的势。 这一问题可写作李普曼施温格方程： | \psi^{(…
维克定理
维克定理（）由吉安·卡罗·威克提出，在量子场论中广泛用于将創生及消滅算符的连乘积转化为该连乘积的正规序与相应的收缩之和，在和费曼图的相关问题中有重要应用。 例如，高斯自由场的维克定理说，若h是纯量场、D(x, y) =\langle h(x) h(y) \rangle是传播子，则 \langle h(x_1)\ldots h(x_{2k}) \rangle = \sum_{\text{对 }} D(x_{i_1}x_{i_2}) \ld…
黎曼–希尔伯特问题
数学中，得名于伯恩哈德·黎曼和大卫·希尔伯特的黎曼–希尔伯特问题是在复平面研究微分方程时出现的一类问题。马克·克林、Israel Gohberg等人提出了这种问题的存在性定理（见Clancey & Gohberg (1981)）。 黎曼问题 设\Sigma为复平面中的简单闭合轮廓，将复平面分为\Sigma_{+}（内侧）与\Sigma_{-}（外侧）两部分，分别用轮廓相对于点的卷绕数决定。黎曼的博士论文（参）考虑的经典问题是寻找函数 :…
逆散射变换
逆散射变换是求解某些非线性偏微分方程的一种方法，在某种意义上是傅里叶变换的非线性推广。这种方法的核心思想是，从散射数据的演变中恢复势的演变：逆散射指的是从散射矩阵中恢复势的问题。 逆散射变换可用于许多所谓“完全可解模型”，即完全可积的无限维系统。 概述 逆散射变换首先由提出，用于求解KdV方程，并很快扩展到非线性薛定谔方程、正弦-戈尔登方程及户田晶格方程。后来也用于求解KP方程、石森方程、迪姆方程等等。博格莫尼方程（对于给定的规范群与定…
载流子散射
载流子散射是指半导体中的电荷载流子（包括电子和空穴)在输运过程中受到散射的现象。了解外部场效应下的载流子散射过程是半导体芯片设计的核心，以方便后续使用电子设计自动化（EDA）或电子计算机辅助设计（ECAD）系统，进行集成电路和印刷电路板的设计。 半导体中存在两种不同的电荷载流子，即携带负电荷的电子和携带正电荷的空穴。非超导相的半导体中电子和空穴的输运会受到半导体内部的长程无序和短程无序而发生散射，从而表现出电阻、热电势和电子热阻等效应。…
富利定理
在量子電動力學中，富利定理（）指出，在QED中包含有奇數個外線光子的費米子圈的貢獻為0。該定理首先由在1937年推導出來。 參考文獻
亮度 (散射理论)
在散射理論和加速器物理学领域，亮度（L）是指在單位時間（t）內探测到的事件数量与相互作用的截面 （σ）之比： : L = \frac{1}{\sigma}\frac{dN}{dt}. 在cgs單位制下，亮度的单位是cm-2·s-1；在可並用單位下是b-1·s-1。另一常用的术语叫做积分亮度（integrated luminosity，L*int） | p + | 4.0×1032 |- | HERA | p + e+ | 4.0×103…
散射长度
量子力学中的散射长度是用于描述低能散射的一个物理量，其定义为： : \lim_{k\to 0} k\cot\delta(k) =- \frac{1}{a} 其中的 a 为散射长度，k 为波数，\delta(k) 为散射后发出的球面波的相位差。 在理论中，若一中子被单一孤立的离子散射，其散射长度 a 被定义为使得中子的总散射截面 \sigma 等于 4\pi a^2（由玻恩近似给出）的长度。在速度较低的情形下，散射是各向同性的，散射截面与…