廷得耳效應
宮廷主教座堂內被散射而顯現的光路，是廷得耳效應的典型例子]] 中國尊大樓外牆的反射光由于嚴重的霾而被散射]] 廷得耳效應（），又稱-{zh-tw:丁達爾效應;zh-hans:廷得耳效应;}-、丁达尔现象、丁泽尔现象、丁泽尔效应。当一束光线透过胶体，从入射光的垂直方向可以观察到胶体里出现的一条光亮的「通路」，其原理是光被懸浮的膠體粒子（例如：乳劑、混懸劑）散射。廷得耳效應得名自物理學家约翰·丁达尔，他是首位對此現象深入研究的科學家。 機制…
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菊池線 (物理)
菊池线（，）是电子散射形成的图形。它们结合在一起形成单晶样品的电子衍射带，在那里作为“定向空间的道路”，对于不确定他们所看到的是什么。在透射电子显微镜中，它们很容易在样品厚度足以进行多次散射的区域的衍射中被看到。当晶体倾斜时，衍射点会忽亮忽暗，与此不同，菊池带用明确定义的交叉点(称为区域或极点)以及连接一个交叉点到下一个交叉点的路径来标记方向空间。 菊池带几何的实验和理论图，以及它们的直接空间类似物，如弯曲轮廓、电子沟道模式和条纹可见性…
脱氧核糖核酸
是按元素進行顏色编碼，還有兩個鹼基對的詳细结構示於右下角]] |替代=|440x440像素]] 是一種生物大分子，可組成遺傳指令，引導生物發育與生命機能運作。主要功能是資訊儲存，可比喻為「藍圖」或「配方」。其中包含的指令，是建構細胞內其他的化合物，如蛋白質與核醣核酸所需。帶有蛋白質編碼的DNA片段稱為基因。其他的DNA序列，有些直接以本身構造發揮作用，有些則參與調控遺傳訊息的表現。 DNA是一種長鏈聚合物，組成單位稱為脱氧核糖核苷酸，而…
电子散射
{{infobox |abovestyle=background:#CEF2E0; |above=散射类型 |image= |caption=图示电子束与原子核N及K、L、M电子壳云相互作用的示意图，显示透射电子、弹性/非弹性散射电子。SE为束流电子激发出的二次电子（Secondary Electron），并发射特征X射线γ；BSE为回散电子（Back-Scattered Electron），指向后散射而非透射的电子。|headerst…
掠入射小角散射
掠入射小角散射（Grazing-incidence small-angle scattering，GISAS）是一种用于研究纳米结构表面与薄膜的衍射技术。其散射探针为光子（掠入射小角X射线散射，grazing-incidence small-angle X-ray scattering，GISAXS）或中子（掠入射小角中子散射，grazing-incidence small-angle neutron scattering，GISANS…
穆勒散射
在量子电动力学中，穆勒散射（）指电子-电子到电子-电子的散射过程，得名于计算出极端相对论极限下该散射的截面的丹麦物理学家。该过程可以表示为： : e^{-} e^{-} \longrightarrow e^{-} e^{-} 该散射截面的领头项由t-道和u-道两张费曼图贡献，它们分别描述两个电子交换虚光子进而发生散射的两个过程。穆勒散射的t-道图和u-道图分别与巴巴散射（即电子-正电子到电子正电子的散射）的s-道图和u-道图。 参见 *…
德拜-沃勒因子
德拜-沃勒因子（Debye–Waller factor，DWF），得名于彼得·德拜和，在凝聚态物理学中描述的是X射线衍射中由热运动引起的衰减；又被称作B因子或者温度因子。是德拜-沃勒因子在相干和穆斯堡尔谱学中的一个推广。 在散射实验中，对于散射矢量 \mathbf{q}，\text{DWF}(\mathbf{q}) 给出的是的比例；1 - \text{DWF}(\mathbf{q}) 则是非弹性散射的比例。（严格来讲，这种概率诠释不是非…
康普頓散射
在原子物理学中，康普顿散射，或称康普顿效应（），是指当X射线或伽马射线的光子跟物质相互作用，因失去能量而导致波长变长的现象。相应的还存在逆康普顿效应——光子获得能量引起波长变短。这一波长变化的幅度被称为康普顿偏移。 康普顿效应通常指物质电子雲与光子的相互作用，但还有物质原子核与光子的相互作用——核康普顿效应存在。 简介 康普顿效应首先在1923年由美国物理学家阿瑟·康普顿观察到，并在随后的几年间由他的研究生吴有训证实了其普遍性。康普顿因…
法诺共振
在物理学中， 法诺共振（Fano resonance）是一种會產生非对称线形的散射共振現象。背景和共振散射之間的干涉产生一种非对称的线形。此現象以意大利裔美国物理学家雨果·法诺（Ugo Fano）為名，他提出了理论來解釋電子與氦間的非弹性散射的散射线形；但是埃托雷·马约拉纳才是第一个观测到这种现象的人。因为这是波的普遍性质，可以在很多物理及工程领域找到相關例子。 历史 法諾線形的解釋首次出現在電子與氦的非彈性散射與自離子化中，入射電子將…
离散偶极近似
离散偶极近似（Discrete Dipole Approximation DDA）是一种用来求解物体散射电磁波的计算方法。它使用大量偶极子组成的阵列来模仿连续的物体，通过求解这些偶极子在入射电磁波照射下的极化度来获得物体吸收、散射电磁波的性质。 基本概念 在电动力学的框架内，求解物体对电磁波的吸收、散射情况，实质上是计算物体内部和周围空间的电磁场分布。理论上，有介质存在情况下的电磁场分布可以通过求解麦克斯韦方程组获得。然而，由于麦克斯韦…
瑞利散射
的光束是可見的，部分原因是因為存在於空氣中的各種顆粒和分子的瑞利散射。]] 瑞利散射（），由英国物理学家第三代瑞利男爵約翰·斯特拉特（John Strutt, 3rd Baron Rayleigh）的名字命名。它是半径比光或其他電磁輻射的波长小很多的微小颗粒（例如單個原子或分子）对入射光束的散射。瑞利散射在光通過透明的固體和液體時都會發生，但以氣體最為顯著。在大氣中，太陽光的瑞利散射會導致瀰漫天空輻射，這也是天空为藍色和太陽偏黃色的原因…
散射
導致在白天時天空呈現出藍色，在日落時太陽發紅。]] 射（）是移动的粒子或某种形式的辐射（如光或声）由于其所通过的介质中的局部不均匀性（包括粒子和辐射）而被迫偏离直线轨迹的物理过程。當傳播中的輻射（如光波、音波、電磁波、或粒子）在通過局部性的位勢時，由於受到位勢的作用，必須改變其直線軌跡，這物理過程即稱為散射。此局部性位勢稱為散射體或散射中心。局部性位勢的種類無法盡列，例如：粒子、氣泡、液珠、液體密度漲落、晶體缺陷、粗糙表面等等。在傳播的…
频谱分析仪
频谱分析仪（），是在其频率范围内测量输入信号的频谱（幅值-频率关系）之儀器。它的主要作用是测量信号的功率谱。频谱分析仪的输入信号是电信号。但是若配合合适的传感器，也可以测量声波、光波等其他信号的频谱。也有专门的光谱分析仪，能够用单色器之类的光学技术直接测量光波的频谱。 通过分析电子信号，可以在频谱中观察到其主要频率、功率、失真、谐波、带宽，和其它频谱分量。这些，在时域波形中是不容易被探测到的。这些参数在描述无线发射器等电子设备的特性时是…
米氏散射
米氏解（也被称为洛伦兹-米氏解、洛伦兹-米-德拜解，或者米氏散射，）是一种麦克斯韦方程组的解，由德国物理学家古斯塔夫·米于1908年提出。它用以描述平面电磁波被均相球形粒子散射后的现象。米氏解形式上是球谐函数的无穷级数。 分层球体或者无限长圆柱的散射行为的麦克斯韦方程组的解也可以用米氏解描述，此外，只要散射的几何体可以表达成径向和角向的分离变量的方程，米氏解依然适用。米氏解这个术语有时候指代的是这一类解和描述方式的统称，而非一个单独的物…
汤姆孙散射
物理学中，汤姆孙散射（）是指电磁辐射和一个自由带电粒子产生的弹性散射。入射电磁波的电场使粒子加速，从而激发粒子产生和入射波频率相同的辐射（散射波）。汤姆孙散射是康普顿散射在低能量区的近似。汤姆孙散射是等离子物理学中的一个重要现象，它首先由英国物理学家约瑟夫·汤姆孙解释。 只要粒子的运动是非相对论性的（即速度远小于光速），粒子加速的主要原因都来自入射波的电场分量，而磁场的作用可被忽略。粒子将会在电场振动的方向上开始运动，从而产生电磁偶极辐…
拉塞福散射
在原子物理學裏，拉塞福散射（）指的是帶電粒子因為庫侖相對作用而進行的一種。這種散射實驗是由歐尼斯特·拉塞福領隊設計與研究，成功地於 1909 年證實在原子的中心有個原子核，也導致拉塞福模型的創立，及後來波耳模型的提出。應用拉塞福散射的技術與理論，拉塞福背散射（）是一種專門分析材料的技術。拉塞福散射有時也被稱為庫侖散射，因為它涉及的位勢乃庫侖位勢。深度非弹性散射（）也是一種類似的散射，在 60 年代，常用來探測原子核的內部。 歷史 α粒子…
X光散射技术
而形成。]] X光散射技术或X射线衍射技术（）是一系列常用的非破壞性分析技術，可用於揭示物質的晶體結構、化學組成以及物理性質。这些技术都是以观测X射线穿过样品后的散射强度为基础，并根据散射角度、极化度和入射X光波长对实验结果进行分析。X光散射技术可在許多不同的條件下進行分析，例如不同的溫度或壓力。 发明 马克斯·冯·劳厄于1912年发明该方法，他因而获得诺贝尔物理学奖。 原理 X光的本质是一种电磁波，而电磁波能够发生衍射，即绕开障碍物传…
非弹性碰撞
闪光以1秒25画面拍攝出。忽略空气阻力，球碰撞地面前後，运动高度的比率，取平方根，可求得这球与地面的恢复系数。]] 非弹性碰撞是指碰撞后整个系统的部分动能转换成至少其中一碰撞物的内能，使整个系统的动能无法守恒，但它们仍遵守动量守恒定律的一类碰撞。 非弹性碰撞的恢复系数e小于1，等于0时为完全非弹性碰撞，此时两物体将粘在一起，系统动能损失最大。 在宏观物体的碰撞中，部分动能将转换成原子振动的能量，造成热的效应。气体或液体的分子间的碰撞也可…
翻转散射
（红色）的k-向量并不比第一布里渊区内对应的向量（黑色）携带更多信息。]] 在晶体材料中， 翻转散射（Umklapp scattering），又称U-过程或Umklapp过程）描述了当波矢（通常写为k）落在第一布里渊区之外的散射过程。由于晶体材料的周期性，落在第一布里渊区之外的任意一点可经由翻转散射，变换为第一布里渊区内的一个点。该散射是违反动量守恒定律的，如图一右侧所示：指向右侧的两个波矢在U-过程中可以合并成一个指向左侧的波矢。 翻…
散射矩阵
散射矩阵（scattering matrix），又称S矩阵（S-matrix），是物理学中描述散射过程的一个主要观测量。 概述 现代高能物理的发展，同其他物理学一样是理论和实验的互动，而这种互动主要的桥梁就是散射矩阵。 假设散射源为很好的定域散射源，与被散射粒子的相互作用局限在有限的空间范围内，那么，无穷远时间以前粒子处于一个自由态，称为入态，记为|\Psi\rangle_{in}；无穷远时间之后粒子也是处于一个自由态，称为出态，记为|…