S對偶
S對偶是弦論中的一種對偶性。它將一種理論的強耦合極限與另一種理論的弱耦合極限聯繫起來，因此又稱為強弱對偶性。舉例來說，O型雜弦和I型弦在10維時空就有S對偶性。這意味著O型雜弦的強耦合極限就是I型弦論的弱耦合極限，反之亦然。尋求強弱耦合對偶性的證據的方法之一是比較每種物理圖景的輕態譜，看看兩者是否一致。比如I型弦論的 D弦態在弱耦合時較重而在強耦合時較輕。這種D弦與O型雜弦的世界面傳播同樣的輕態場。於是當I型弦論的D弦因很強的耦合而變得…
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ABJM超共形场论
在理论物理学中，ABJM理论（ABJM theory）是一种量子场论，由Ofer Aharony，Oren Bergman，Daniel Jafferis以及胡安·马尔达西那（Juan Maldacena）提出。它给出了AdS_4\times S^7上的M理论的全息对偶。ABJM理论也和陈-西蒙斯理论密切相关，在解决凝聚态物理中的问题中非常有用。 另见 * 六维(2,0)超共形场论 参考资料
六维(2,0)超共形场论
在理论物理学中，六维(2,0)超共形场论（six-dimensional (2,0)-superconformal field theory）是一个由弦论所预言的量子场论。该理论仍未得到很好的理解，因为该理论没有已知的作用量泛函的描述。尽管研究该理论有着本质上的困难，但出于物理和数学上的许多原因，它仍被认为是有趣的对象。 应用 (2,0)理论对于研究量子场论的一般性质非常重要。事实上，该理论包含了许多数学上有趣的有效量子场论，并指出了联…
陈–怕吞因素
在理论物理学中， 陈-怕吞因素 (Chen-Paton factor）以陈匡武（Hong-Mo Chen）和Jack E. Paton的名字命名，描述一个开放弦，即一个连接夸克及其反粒子的流量管。 参考文献 阅读 Polchinski, String Theory Zweibach, String Theory David Tong, string theory，https://www.damtp.cam.ac.uk/user/tong…
弦宇宙學
弦宇宙學是個相對較新的領域，主要嘗試以方程式解決早期宇宙複雜的問題。有另一學說：膜宇宙論與本理論相關。 概觀 弦宇宙學的近似最早可以溯源到加布里埃萊·韋內齊亞諾的論文。該論文指出持續膨脹的宇宙模型可以自弦論推論得出，與此同時也開啟了一窺大霹靂前宇宙的窗。 這個概念与玻色弦理論中，在彎曲空間上玻色弦（也就是非線性σ模型）的性質有關。計算表明，反映模型的度规随能量标度的跑动情况的β函數與里奇曲率張量成正比，導致里奇流的產生。因為此模型有共形…
混合弦理論
混合弦理論，又稱雜弦理論(heterotic string theory)，主要類型有兩種： 概述 雜弦理論是第一次超弦革命的產物，它等同於將不同方向振動的兩閉弦「聯姻」。而順時針方向振動的弦可以視為在九維格拉斯曼數的空間（超空間）振動，逆時針方向振動的弦則視為在25維空間中振動。它雖由26維時空的玻色弦和10維時空費米弦“雜交”而成且僅包含定向閉弦,但由於在環面上緊緻化及孤立子的存在,可以描述規範作用,且其低能極限與I型弦相同。以下即…
泊里雅科夫作用量
在物理学中， 泊里雅科夫作用（Polyakov action）是二维共形场论的作用量，它描述了弦理论中的世界面。斯坦利·德赛尔和布鲁诺·朱米诺发现了这个作用量，但是这个作用量以亚历山大·泊里雅科夫的名字命名，因为他将这个作用量应用于弦理论（Quantum geometry of the bosonic string, Physics Letters B, 103, 1981, p. 207；玻色弦的量子几何）。泊作用量是 : \math…
弦拓扑
弦拓扑是近几年来兴起的一个数学学科，概括地说，它是关于流形的路径空间（）上的拓扑性质及其在微分几何，同调代数和数学物理等领域的应用的研究。 弦拓扑介绍 1999年美国数学家Moira Chas和Dennis Sullivan在网络上([http://www.arxiv.org www.arxiv.org] )发表了他们的研究论文String topology，即弦拓扑(文献1)。在这篇论文中，他们证明了一个流形的自由环路空间(free …
對偶性 (弦論)
弦論中的對偶性（duality），是指弦論中的是兩個看似不相同的理論，實際上是等價的。所謂等價，意思是即使兩個理論對實驗本身的物理描述可能完全不同，兩個理論對所有可以測量的值都有相等的預測。 ，藍色箭頭為T對偶，而IIA型弦與E型雜弦則亦可與M理論有對偶聯繫（此對偶又可稱之為U對偶）]] 概述 弦論的對偶性是其中心觀念之一。在弦論的第二次革命中發現了許多新的對偶性，它解決了弦論中許多困難的問題。除此之外，對偶性還有另一個重要的結果。過去…
M5膜
理論物理學中，M5膜（M5-brane）是帶有磁荷的膜，它是M理論中的孤立子解。在電磁對偶下，其與M2膜是等價的。 參見 磁荷 M2膜 *M理論 參考資料 https://ncatlab.org/nlab/show/M5-brane
BPS態
在理論物理學中，BPS態大多代表擴充的超對稱代數中、超對稱中心荷Z的質量表現。以量子力學的角度詮釋，若沒有發生對稱性破缺，則其質量必等於Z的模。它在古典真空的模空間中扮演審查的角色，並解決了許多模的問題。 對於帶有中心荷的粒子態，代數結構蘊涵著物理關係 m≧|Q|，即質量將大於中心荷的絕對值。若粒子態是短表示的話，該關係取臨界情形m=|Q|,通常稱為BPS態。這一性質的最初形式是前蘇聯學者博戈莫•爾內(E.B.Bogomol'nyi)、…
T對偶
T對偶是弦論中的一種對偶性，適用於弦論的九維空間中，把緊致空間半徑為R的理論與緊致空間半徑為1/R的理論聯繫起來。於是當在一種理論的物理圖景中有一維度被捲縮成圓形空間時，在另外一種理論的物理圖景中則有某一維度位於半徑很大的圓上(這一維度基本上未被緊致化)。然而這兩種理論描述的卻是同樣的物理圖景。 IIA型弦和IIB型弦理論是以T對偶性相聯繫的，而O型雜弦和E型雜弦也是以T對偶性相聯繫的。 參見 超弦理論 對偶性 (弦論) * M理論 參…
F理論
F理論（F-theory）為弦論衍生出的詞彙，可視為M理論（Mother-theory）的伴侶，但意義則有所不同。大略來說，F理論是源自IIB型弦理論 ，並藉由非微擾方式成立的。此外，IIB型弦論則是成效於軸子-伸縮子場（axio-dilaton field)。 概念 F理論並不允許大一統理論模型建立在IIB型弦的機制，而IIB型弦則可以視為F理論的弱耦合極限。此外，M理論所對應的是11維時空，而F理論則是對應12維。而F理論亦可聯繫至…
第二型弦理論
II型弦論主要有兩種類型： 概述 II型弦是只包含閉弦的理論，起初因為它與弱力造成P破壞的事實矛盾，故無法解釋四維時空的標準模型。II型弦不能描述規範作用，其低能極限等價於N=2的10維超重力理論。 IIA型弦論 IIA 型弦（type IIA）是五種超弦之一，它與IIB型弦之間有T對偶聯繫，且與11維的M理論之間有U對偶聯繫。IIA型弦緊致空間半徑1/R的理論，其性質可等同於IIB型弦緊致空間半徑為R的理論，這是納入時空幾何的對偶性，…
第一型弦理論
I型弦(Type I)是五種超弦之一，並且與O型雜弦具有S對偶聯繫。 概述 早期约翰·施瓦茨在獨自鑽研弦論的時代，大致上分為I型弦和II型弦理論。I型弦是包含開弦和閉弦的理論，起初擁有許多問題，例如無法解釋標準模型等等，但這些弊端在第一次超弦革命則有所改善。Ⅰ型弦的低能極限等價於N=1的10維超重力和超楊-米爾斯理論,規範群為SO(N)和SP(N)。 對偶性 當I型弦耦合常數大於1時，O型雜弦的耦合常數便會小於1，反之亦同，這種聯繫稱為…
弦理论课题列表
弦理論課題列表 。 弦理論 弦 南部-後藤作用量 泊里雅科夫作用量 玻色弦理論 超弦理論 I型弦 II型弦 IIA型弦論 IIB型弦論 混合弦 O型雜弦 **E型雜弦 N=2超弦 D-膜 M理論 矩陣理論(物理) M理論(簡易版) F理論 弦場論 矩陣弦論 非线性σ模型 快子凝聚 弦論地景 弦論歷史: 第一次超弦革命 第二次超弦革命 弦對偶 T對偶 S對偶 U對偶 蒙托内恩-奥利夫對偶 神秘對偶 粒子和場 引力子 伸缩子 快子 雷蒙德-…
塞伯格-維騰不變量
在數學中，塞伯格-威滕不变量為緊緻光滑4-流形的不變量。類似於唐納森不變量，塞伯格-威滕不变量常被用來證明光滑4-流形的相似結果，但相較之下比唐納森不變量方便許多，例如：塞伯格-維騰方程式中的模空間解趨於被緊緻化，從而避免了唐納森理論中緊化模空間時所引出的一些困難。它由内森·塞伯格和爱德华·威滕提出。 參見 *塞伯格-威滕理论
格尔斯滕哈伯代数
格爾斯滕哈伯代数是Gerstenhaber在研究结合代数的形变时发现的。一个结合代数的形变跟它的Hochschild上复形有密切的关系，Gerstenhaber证明，Hochschild上复形实际上形成一个微分分次李代数，并且这个微分分次李代数完全控制了该结合代数的形变。Gerstenhaber的研究受到小平邦彦（Kodaira）-Spencer关于流形复结构形变研究的启发，这些思想后来由Deligne和Kontsevich等人加以系统…
算子積展開
算子積展開（Operator Product Expansion, "OPE"）是共形場論的一種工具，用来计算局部算子的積（當其中兩個局部算子，[//en.wikipedia.org/wiki/local operators local operators]，靠近）的期望值。 在兩維共型場論，算子積展開的原則是，兩支局部算子 A_i(z_i), A_j(z_j)，若z_i\to z_j，这样 算子積（在真空期望值的層面上）可以给算子展開…