場線
的電場]] 場線是由向量場和初始點設定的軌跡。在空間裏，向量場在每一個位置，都設定了一個方向。只要按照向量場在每一個位置所指的方向來追蹤路徑，就可以素描出正確的場線。更精確地說，場線在每一個位置的切線必須平行於向量場在那一個位置的方向。 在空間內，由於，伴隨著每一個點的向量，組合起來，構成了向量場，場線可以說是一個專為向量場精心打造的顯像工具，能夠清楚地顯示出向量場在每一個位置的方向。假若向量場描述的是一個速度場，則場線跟隨的是流體的流…
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微磁学
微磁学是磁学的一个分支。其研究对象为介观尺度下铁磁体的磁化过程。该尺度足够大，大到到原子的大小可忽略不计，因此在该尺度下材料的磁学特性是连续的；然而该尺度又足够小，小到可以看清磁畴的结构。微磁学主要解决两类问题： 静微磁学：通过最小化磁学能量，得到系统的稳定解； 动微磁学：通过解朗道-利夫希茲-吉爾伯特方程式（Landau–Lifshitz–Gilbert, LLG)，得到系统的动力学解。 连续性假设 假定在铁磁体内某区域dV中存在N个…
磁場
所產生的強烈磁場，在玻璃上方的鐵磁流體，會顯示出正常場不穩定性。]] 磁场（）是一向量場，其描述对于移动电荷、电流、磁性材料的磁影响（磁效应、磁作用）。在磁场中移动的电荷会受到垂直于其自身速度和垂直于磁场的力。 在電磁學裡，磁石、磁鐵、電流及時變電場，都會產生磁場。處於磁場中的磁性物質或電流，會因為磁場的作用而感受到磁力，因而顯示出磁場的存在。磁場是一種向量場；磁場在空間裡的任意位置都具有方向和數值大小。 磁鐵與磁鐵之間，透過各自產生的…
原子核磁矩
原子核磁矩是質子和中子固有的磁矩，分别记为μp和μn。原子核由质子和中子组成，这两种核子都表现出类似微小磁体的特性。中子的磁矩以及质子磁矩的巨大数值表明，核子并非基本粒子。它们的磁性强弱通过磁矩来度量。核子通过核力或其磁矩与常规物质发生相互作用，而带正电的质子还会额外通过库仑力参与相互作用。 质子的磁矩于1933年由汉堡大学的奥托·施特恩團隊测得。虽然中子的磁矩在20世纪30年代中期通过间接方法被确定，但路易斯·阿尔瓦雷茨和费利克斯·布…
安培力定律
的磁場力。）]] 1 的電流 I_1\,\! ，通過磁場 B_1\,\! ，施加作用力 F_{12}\,\! 於電路 2 , 反之亦然。]] 在靜磁學中，安培力定律（Ampère's force law）描述了兩條載流導線之间的吸引力或排斥力，这些作用力称为安培力。安培力的物理起源是：两条载流导线的任一条都根据毕奥-萨伐尔定律产生磁场，而另一条则随之根据洛伦兹力定律感受到磁场力的作用。 此外，安培力另有较广义的定义，安培力是：磁场对放入…
菲利克斯·沙伐
费利克斯·沙伐{{NoteTag|除-{沙伐}-与-{萨伐尔}-外，其姓又译作“萨瓦尔”、“萨瓦特”、“-{沙伐尔}-”}}（ ，），法國物理學家、数学家。他與讓-巴蒂斯特·必歐共同創建了必歐-沙伐定律。這是靜磁學的一個基本定律，精確地描述載流導線的電流所產生的磁場。沙伐對於聲學也很有研究。他發展出一種聲學儀器，沙伐音輪 () ，可以用來研究聽覺的最低頻率限度。現在不再常用的音程度量單位，音乐间隔单位也是因他而命名。 生平 1791 年…
磁化率
在電磁學中，磁化率（）是表徵物質在外磁場中被磁化程度的物理量。 定義 磁化率，通常標記為 \chi_m\,\! ，以方程式定義為 :\mathbf{M}\ \overset{\text{linear}}{=}\ \chi_m \mathbf{H}\,\! ； 其中，\mathbf{M}\,\! 是物質的磁化強度（單位體積的磁矩），\mathbf{H}\,\! 是磁場強度。 滿足這定義的物質，通常稱為線性介質。採用國際單位制，\mathb…
高斯磁定律
在電磁學裏，高斯磁定律闡明，磁場（B場）的散度等於零。因此，磁場是一個螺線向量場。從這事實，可以推斷磁單極子不存在。磁的基本實體是磁偶極子，而不是磁荷。當然，假若將來科學家發現有磁單極子存在，那麼，這定律就必須做適當的修改，如稍後論述。高斯磁定律是因德國物理學者卡爾·高斯而命名。 在物理學界，很多學者使用「高斯磁定律」來指稱這定律，但並不是每一位學者都採用這名字。有些作者稱它為「自由磁單極子缺失」，或明確地表示這定律沒有取名字。還有些作…
靜磁學
靜磁學（）是電磁學的分支，專門研究电流稳定（不随时间变化）的系统内磁場。在靜電學中，電荷是穩定不變的；在這裡，電流是穩定不變的。磁化强度不需要是静态的；静磁学的方程可以用于预测在纳秒或更小时间尺度内发生的快速磁性交换事件。 事實上即使電流不是靜態，只要電流交替不迅速，靜磁學是一個良好的近似。静磁学广泛应用于微磁学，例如磁记录设备的模型。 應用 靜磁學作為馬克士威方程組的特例 起自馬克士威方程組，並做如下簡化： 忽略任何靜電荷。 忽略任何…