外尔方程式

在量子力學及量子場論等領域,外尔方程式()為一相對論量子力學的波動方程式,用以描述無質量的自旋½粒子。其以德國數學家赫尔曼·外尔為名。

方程式
外尔方程式的廣義形式可寫為:

: \sigma^\mu\partial_\mu \psi=0

在SI單位中可寫為:
: I_2 \frac{1}{c}\frac{\partial \psi}{\partial t} + \sigma_x\frac{\partial \psi}{\partial x} + \sigma_y\frac{\partial \psi}{\partial y} + \sigma_z\frac{\partial \psi}{\partial z}=0

其中
: \sigma_\mu = (\sigma_0,\sigma_1,\sigma_2,\sigma_3)= (I_2,\sigma_x,\sigma_y,\sigma_z)

為一向量。μ = 0分量為2 × 2 單位矩陣;μ = 1,2,3分量為包立矩陣。ψ則是波函數,為外尔旋量一例。

外尔旋量
其組成有ψL與ψR,分別為左手(Left-handed)外尔旋量及右手(Right-handed)外尔旋量,各自有兩個分量。兩者皆有下列形式:
: \psi = \begin{pmatrix}
\psi_1 \\
\psi_2 \\
\end{pmatrix} = \chi e^{-i(\mathbf{k}\cdot\mathbf{r}-\omega t)}= \chi e^{-i(\mathbf{p}\cdot\mathbf{r}-Et)/\hbar}

其中
: \chi = \begin{pmatrix}
\chi_1 \\
\chi_2 \\
\end{pmatrix}

為具有二常數分量之旋量。

既然粒子是不具質量的,亦即m = 0,動量p的範數為波向量k的簡單乘積,由德布羅伊關係所描述:
: |\mathbf{p}| = \hbar |\mathbf{k}| = \hbar \omega /c \, \rightarrow \, |\mathbf{k}| = \omega /c

方程式可以左手及右手旋量來表示:
:\begin{align} & \sigma^\mu \partial_\mu \psi_R = 0 \\
& \bar{\sigma}^\mu \partial_\mu \psi_L = 0
\end{align}

推演
透過拉格朗日密度可得方程式:
: \mathcal L = i \psi_R^\dagger \sigma^\mu \partial_\mu \psi_R
: \mathcal L = i \psi_L^\dagger \bar\sigma^\mu \partial_\mu \psi_L

將旋量及旋量的埃爾米特伴隨(以 \dagger 標記)當作獨立變數處理,則可得外尔方程式。

相關條目

  • 狄拉克方程式(描述帶質量的自旋½粒子)
  • 角動量算符
  • 動量算符
  • 自旋

參考資料
延伸閱讀

  • Quantum Field Theory, D. McMahon, Mc Graw Hill (USA), 2008, ISBN 978-0-07-154382-8
  • Particle Physics (2nd Edition), B.R. Martin, G. Shaw, Manchester Physics, John Wiley & Sons, 2008, ISBN 978-0-470-03294-7
  • Supersymmetry P. Labelle, Demystified, McGraw-Hill (USA), 2010, ISBN 978-0-07-163641-4
  • The Road to Reality, Roger Penrose, Vintage books, 2007, ISBN 0-679-77631-1

外部連結

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