克特-可倒擺（英語：Kater's pendulum) 是由英國物理學家於1817年所發明（於1818年1月29日發表）的可翻轉自由旋轉擺，屬於複擺的一種。 其主要功能是作為測重儀器以測量某地點的重力加速度，在重力測量領域相當重要。和一般的擺不同，克特-可倒擺的優勢在於：使用克特-可倒擺測量重力加速度時，不需要知道擺的轉動慣量和，即可進行測量，進而提供更高的精確度。在1930年代以前，克特-可倒擺及其衍生的多種改良形式，始終是大地測量學領域測定重力加速度的標準方法。如今，它主要用於展現擺的性質及原理。
使用方法
方法一：在小振幅的擺動下，單擺可以被用來測量重力加速度，因為此時小角度近似便會成立，單擺的週期 T 完全由擺長 L 和重力加速度 g 決定，其關係式如下
：
T = 2 \pi \sqrt { \frac{L}{g} } \qquad (1)\,
所以只要測量週期 T 和擺長 L ，就能推算出 g 。
克特-可倒擺的主體由一堅硬的金屬棒和兩個分別靠近兩端點的支點組成，因此它可以在正掛或是倒掛的情況下擺動。克特-可倒擺上也會有可調節位置的金屬件，和位於其中一端的擺錘，用來調整複擺擺動時的質量分佈。另外，其實也有另一種克特-可倒擺，它的質量分佈不能被挑整，它是透過調整其中一端支點的位置來達到相同效果。使用時，應測量其正掛、倒掛時各自的週期。此時，移動位於擺上的的金屬件，調整其質量分佈，使得正掛週期等於倒掛週期。此時，這個週期 T 便會等於一個擺長為兩支點間距離的理想單擺之擺動週期。在不用知道複擺的轉動慣量和重心的情況下，由此週期 T 和兩支點之間的距離，便能用公式 (1) ，精確的算出重力加速度 g。
方法二：要找到正確的配重使正掛、倒掛週期一樣，是一項十分費時且繁瑣的操作，所以我們可以透過以下方法進行測量。首先，使用方法二時，需要先知道克特-可倒擺重心位置，這個步驟可藉由平衡支架完成。令 T_1 為正掛時的週期，l_1 則是正掛時支點與質心的距離；反之， T_2 為倒掛時的週期，l_2 則是倒掛時支點與質心的距離。則我們有以下關係式
：
g=\frac{8\pi^2}{\dfrac{T_1^2+T_2^2}{l_1+l_2}+\dfrac{T_1^2-T_2^2}{l_1-l_2}}\qquad (2)\,
這個式子對於任意週期皆成立，因此不需要花時間調整配重。但其劣勢在於，由於多了質心位置與 l_1、 l_2 的測量，不確定度來源也會隨之增加。
原理
一個物理擺在做小角度的振盪時，其振盪週期可以用以下公式表示：
T=2\pi\sqrt\frac{I}{M \cdot g \cdot l}
其中， I 指的是複擺的轉動慣量， M 是複擺質量，而 l 則是支點以及重心的距離。
因此，對於克特-可倒擺，其正掛、到掛的週期分別可表示成：
\begin{cases}T_1=2\pi\sqrt\frac{I_1}{M \cdot g \cdot l_1}\\T_2=2\pi\sqrt\frac{I_2}{M \cdot g \cdot l_2}\end{cases}
根據平行軸定理，可將式子改寫為：
\begin{cases}T_1=2\pi\sqrt\frac{I_{COM}+M\cdot l_1
^2}{M \cdot g \cdot l_1}\\T_2=2\pi\sqrt\frac{I_{COM}+M\cdot l_2
^2}{M \cdot g \cdot l_2}\end{cases}
將兩式平方並移項整理得：
\begin{cases}
M \cdot g \cdot l_1 \cdot T_1^2 = 4\pi^2 (I_{COM} + M \cdot l_1^2) \\
M \cdot g \cdot l_2 \cdot T_2^2 = 4\pi^2 (I_{COM} + M \cdot l_2^2)
\end{cases}
將兩式相減，消去I_{COM}及M:
g(l_1\cdot T_1^2-l_2\cdot T_2^2)=4\pi^2(l_1^2-l_2^2)
在經過適當化簡後即可得方法二的公式：
g=\frac{8\pi^2}{\dfrac{T_1^2+T_2^2}{l_1+l_2}+\dfrac{T_1^2-T_2^2}{l_1-l_2}}\qquad (2)\,
注意到，當T_1等於T_2等於T時：
g=\frac{4\pi^2(l_1+l_2)}{T^2}
此即方法一中，計算g的公式。這就是為何方法一能讓我們在不知道重心位置的情況下計算出g。
歷史
早期方法
早期科學家主要是透過秒擺來測量重力加速度。秒擺指的是擺動一次所花時間為1秒的單擺，也相當於週期為2秒。根據公式：
T = 2 \pi \sqrt { \frac{L}{g} } \qquad (1)\,
我們可以得到以下關係式：
g=L\cdot \pi^2
科學家只要調整擺長，使單擺週期等於2秒，再測量該擺長，便能算出重力加速度g。
用單擺測量重力加速度的問題
不論是用秒擺或是一般的單擺測量重力加速度，其結果的精確度都不高。在克特所生活的17至18世紀，人們已經能準確測量週期，所以單擺的限制主要來自於對於擺長 L 的測量。在理想的單擺中，細繩是沒有質量且不會變形的，然而在現實中，細繩也會有轉動慣量，且在擺動時受張力的影響，繩子也會被拉伸，這些因素限制了重力加速度的精確度。
解決方法-複擺
1673年，荷蘭科學家惠更斯曾指出，一個複擺的週期可以用特定擺長的理想單擺的週期來表示，其中這個擺長會等於支點到的距離，稱為「等效擺長」。振盪中心是位於複擺重心下的一個點，其位置與複擺的質量分佈相關。因此，若能找出複擺的振盪中心便能求出重力加速度。然而，要找到複擺的振盪中心是非常困難的一件事。理論上，我們能透過複擺的形狀與密度來計算出振盪中心的位置。但是這仍然是一大挑戰，因為複擺不一定是完全均質的，而且此計算過程將會十分複雜，對於當時的計算工具而言仍難以解決，所以現在的問題變成是「如何找到複擺的振盪中心」。
克特的解決方案
其實，早在惠更斯提出振盪中心的概念時，他同時也證明了複擺具有以下性質：複擺的支點與振盪中心是可以互相交換位置的。也就是說，如果一個複擺被上下顛倒懸掛於其振盪中心，其擺動週期會等於正掛時的週期，且舊的支點會變成新的振盪中心。
1816年，身為英國皇家學會成員的克特，被指派要精準測量倫敦當地秒擺的擺長，以測量當地的重力加速度。他發現，惠更斯所發現的這項性質能被用來找到複擺的振盪中心和等效擺長。如果一個複擺可以被倒掛在另一個可調節位置的支點，當正掛與到掛週期一致時，則兩個支點互為彼此的振盪中心，而等效擺長自然就是兩支點間的距離，重力加速度因此就能被準確測量。
其實，可調節支點位置的克特擺才是最原始的設計。透過金屬件與擺錘來調整質量分佈的克特擺，則是為使操作更方便而出現的改良版本。
軼聞
克特其實不是最早想到此解決方法的人。早在1800年，法國數學家便已提出「可倒擺」的想法，只是他的成果直到1889年才被出版。而克特在1817年獨立發明了自己的可倒擺，並首先將它付諸於實際應用。
參考文獻
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