交點進動（）是衛星的軌道平面圍繞天體的旋轉軸的進動。這種進動是由於旋轉體的非球面性質造成的，它會產生不均勻的引力場。以下討論涉及人造衛星的近地軌道，它對地球的運動沒有可測量的影響。像月球這樣更大的天然衛星的交點進動則更為複雜。
在球體周圍，軌道平面將保持固定在引力主體周圍的空間中。然而，大多數物體都會旋轉，這會導致赤道隆起。這種隆起會產生引力效應，導致軌道繞著主體的旋轉軸進動。
進動的方向與公轉的方向相反。對於圍繞地球的典型順行軌道（即在主體自轉的方向上），升交點的經度減小，即交點向西進動。如果軌道是逆行，這會增加升交點的經度，即交點向東進動。這種交點進動使太陽同步軌道能夠保持幾乎恆定的相對於太陽的角度。
描述
行星尺度或更大的非旋轉物體將被重力拉成球形。然而，幾乎所有的物體都會旋轉。離心力使物體變形，使其具有赤道隆起。由於中心天體的凸起，衛星上的引力不會指向中心天體的中心，而是偏向其赤道。無論衛星位於中心天體的哪個半球，它都會稍微受到中心天體赤道的拉動。這會在衛星上產生扭矩。 該扭矩不會降低傾斜度；相對的，它會導致扭矩引起的陀螺儀進動，從而導致軌道交點隨時間漂移。
方程式
進動率取決於軌道平面到赤道平面的傾角，以及軌道離心率。
對於以順行軌道繞地球運行的衛星來說，進動是向西移動（交點回歸），即交點和衛星向相反的方向移動。一個很好的進動率近似值是
: \omega_\mathrm{p} = -\frac32 \frac{{R_\mathrm{E}}^2}{\left(a\left(1-e^2\right)\right)^2} J_2 \omega \cos i
此處
:是進動率（以rad/s為單位），
:是天體的赤道半徑（地球為），
:是衛星軌道的半長軸，
:是衛星軌道的離心率，
:是衛星運動的角速度（2弧度除以其週期，以秒為單位），
:是它的軌道傾角，
:是天體的第二動態外形尺寸
近地軌道的交點進動通常每天向西移動幾度（逆行）。對於位於圓形軌道 （ = 0），高度800公里，以56°傾角圍繞地球的衛星：
: \begin{align}
R_\mathrm{E} &= 6.378\,137 \times10^{6} \text{ m} \\
J_2 &= 1.082\,626\,68\times10^{-3} \end{align}
軌道週期是，所以角速度是0.001038 rad/s。因此，進動是
:\begin{align}
\omega_\mathrm{p} &= -\frac32 \cdot \frac{6\, 378\, 137^2}{\left(7\, 178\, 137\left(1-0^2\right)\right)^2} \cdot \left(1.082\,626\,68\times10^{-3}\right) \cdot 0.001\,038 \cdot \cos 56^\circ \\
&= -7.44\times10^{-7}\text{ rad/s} \end{align}
這相當於每天 −3.683°，因此軌道平面將在98天內（在慣性空間中）轉一圈。
太陽的視運動約為每天 +1°（每年360° /每個回歸年365.2422天≈每天 0.9856473°），因此軌道平面相對於太陽的視運動約為每天 -4.7°（向西），導致大約77天的完整週期（相對於太陽）。對於逆行軌道為負，因此進動變為正。（或者，可以被認為是正的，但傾角大於90°，因此傾角的餘弦為負。）在這種情況下，可以使進動與太陽的視運動大致匹配，從而產生 太陽同步軌道。
J_2的方程式中使用的是來自，或物體重力場模型的無量綱係數\tilde{J_2} = -\frac{J_2}{GM_{E}R_{E}^2}。
相關條目
- 地軸進動，或地球的「分點歲差」
- 拱線進動，另一種軌道進動（近心點幅角的變化）
- 月球至點，其中月球在月球上的赤緯取決於其進動的軌道交點
- 月球交點
參考文獻
外部連結
*[http://yarchive.net/space/orbits/nodal_regression.html Nodal regression description from USENET]
*[https://archive.today/20130410123143/http://www.agi.com/resources/academic-resources/astro-primer/primer91.htm Discussion of nodal regression from Analytical Graphics]
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