的折射是由于色散。]]
在物理科学和電機工程學中，色散关系描述波在介质中传播的色散现象的性质。色散关系将波的波长或波數与其頻率建立了联系。由这组关系，波的相速度和群速度有了方便的确定介质中折射率的表达式。克拉莫-克若尼關係式可以描述波的传播、衰减的频率依赖性，這關係比與幾何相關和與材料相關的色散关系更具一般性。
色散的原因可能是几何边界条件（波导、浅水）或是波与传输介质间的相互作用。基本粒子（被认为是物質波）即使在没有集合约束和其他介质存在下也会有非平凡的色散关系。
在存在色散的情况下，波速不再唯一定义，从而产生了相速度和群速度的区别。
色散
當不同波長的平面波表現出不同的傳播速度時，色散會發生，如此造成混合各種波長的波包漸漸地在空間中擴展開來。平面波的速率v為波長\lambda的函數：
:v = v(\lambda) \,。
波速、波長、頻率f之間具有恆等式：
:v(\lambda) = \lambda\ f(\lambda) \,。
函數f(λ)指出了該介質中的色散關係。色散關係更常用角频率\omega=2\pi f與波數k=2 \pi /\lambda來表示。上述式子可改寫為
:\omega(k)= v(k)\ k \,。
在此ω成為k的函數。使用ω(k)來描述色散關係已經成為一種標準寫法，因為相速度 ω/k 與群速度 ∂ω/∂k 可以輕鬆地從這樣寫法的色散關係中求得。
因此所關注的平面波可寫為如下數學式：
:A(x, t) = A_0e^{2 \pi i \frac{x - v t}{\lambda}}= A_0e^{i (k x - \omega t)}，
其中
:A是波的振幅，
:A0 = A(0,0)，
:x是波傳遞方向上的任一特定位置，以及
:t是描述波的任一特定時間。
真空中的平面波
真空中的平面波是波傳遞最簡單的例子：無幾何上的限制，無傳導介質的交互作用。
電磁波
對真空中的电磁波而言，角頻率與波數呈正比：
:\omega = c k\,。
這是「線性」的色散關係。在此情形下，相速度與群速度乃是相同的：
: v = \frac{\omega}{k} = \frac{d\omega}{d k} = c；
兩者皆為c，真空中的光速，為與頻率無關的常數。
德布羅意色散關係
中，日常生活常見物體其動能與動量之間的色散關係圖。]]
粒子的總能量、動量與質量透過如下相對論關係連結：
: E^2 = (mc^2)^2+(pc)^2\,
其中m是靜質量。
當靜質量m為零時，比如光子的例子：
: E = p c\,。
又靜質量不為零的粒子，當其接近光速時，pc項遠大於mc2項，因此關係式可趨近於E = pc。其在非相對論極限，也就是速度遠小於光速c的情形，可趨近於如下關係式：
:E = m c^2 + \frac{p^2}{2m}
此情形下，m c^2是常數，而p^2/2 m是常見的動能，可以動量 p = m v來寫出關係式。
從近光速的例子過渡到低速度極限，可看到E與p的關係是從p轉成p2，在垂直軸跟水平軸皆取對數log的色散關係圖中可看出斜率的改變。
基本粒子、原子核、原子，甚至是分子，皆有物質波的波動表現。根據描述物質波的「德布羅意關係」，能量E與角頻率ω之間以及動量p與波數k之間皆為正比關係，比值為約化普朗克常數ħ：
: E=\hbar\omega,\quad p=\hbar k。
相應地，角頻率與波數之間也可透過色散關係連結。在非相對論極限（低速度極限的牛頓力學）條件下，利用能量（動能）與動量的關係式：
:E= \frac{p^2}{2m}
此處省去常數mc2的效應。等式左右分別代入德布羅意關係，可得色散關係：
: \omega=\frac{\hbar k^2}{2m}。
:
頻率與波數的關係
當討論到介質的折射性質而不是吸收性質，亦即關注焦點為折射率的實部，則常會提及「色散關係」—角頻率與波數的函數關係。在粒子的情形，改由相對應的能量與動量的函數關係來描述。
波動與光學
「色散關係」一詞源自於光學。讓光穿過折射率不為常數的介質則有辦法使得光速與波長相依；另外的方法是使用非均勻介質中的光，比如波导。在此情形下，波形會隨著時間擴展開來，窄脈衝波會變成較寬的脈衝波。在這些材料中，\frac{\partial \omega}{\partial k}為群速度，對應到脈衝包絡線峰值的傳遞速度，並與相速度\frac{\omega}{k}不同。
深水波
的頻率色散。紅點以相速度移動，而綠點以群速度移動。在深水的情形，相速度為群速度兩倍。一同出發的紅、綠點，當紅點走完圖片寬度的全程時，綠點方走一半。]]
深水波的色散關係常寫為
:\omega = \sqrt{g k}，
其中g是重力造成的加速度。深水的常見定義為水深大於波長之半。在此情形下，相速度為
:v_p = \frac{\omega}{k} = \sqrt{\frac{g}{k}}，
而群速度為
:v_g = \frac{d{\omega}}{dk} = \frac{1}{2} v_p.
弦波
的雙頻率拍頻。既然此波為非色散，則相速度（紅點行進速度）等於群速度（綠點行進速度）。]]
對一條理想弦而言，色散關係可寫為
:\omega = k \sqrt{\frac{T}{\mu}}，
其中T為弦的張力，μ為弦每單位長度的質量。
如同真空中的電磁波，理想弦為非色散介質，其相速度與群速度相等，並且與振動頻率無關。
至於非理想弦則需考量到硬度的影響，色散關係變為
:\omega^{2} = \frac{T}{\mu}k^{2} + \alpha k^{4}，
其中\alpha是與弦有關的常數。
固態物理
在固態物理領域，電子的色散關係佔有重要的角色。晶體的週期性意味著：對一給定的動量存在有多種可能的能階，而有些則是不論什麼樣的動量都不可能會具有的能量。所有可能的能量與動量的組合即為一物質的能带结构。能帶結構的性質定義了一物質是絕緣體、半导体，抑或是導體。
聲子
聲子之於聲波一如光子之於光波：其為攜帶波動能量的量子。聲子的色散關係也是重要且非平凡的。許多系統都顯示出聲子存在於兩個分離的能帶。聲子尚可分為光學聲子支與聲學聲子支。
電子顯微術
關於穿透式電子顯微鏡中的高能電子（例如200 keV），收斂束電子繞射（Convergent beam electron diffraction, CBED） 型態在高階（higher order Laue zone, HOLZ）譜線的能量相依性，允許研究者能對晶體三維色散表面的橫斷面做直接「成像」。這種可用於晶格參數的準確測量、電子束能量，近期更應用在電子業上。
歷史
艾萨克·牛顿研究過稜鏡的折射現象。然而牛頓卻沒有認出色散關係與不同材料的相關性；假使有認出，他則可能發明出消色差透鏡。
水波的色散關係是由皮埃尔-西蒙·拉普拉斯於1776年研究得到。
在幾篇舉足輕重的論文中，色散關係與各種波及粒子中的因果律被連繫了起來，使得克拉莫-克若尼關係式（1926年－1927年間）的通則變得重要。
参见
*橢圓偏振技術
*
参考文献
外部链接
*[https://web.archive.org/web/20160303182803/http://www.uni-ulm.de/fileadmin/website_uni_ulm/hrem/publications/2005/conference/2005-davos-cbed.pdf Poster on CBED simulations] to help visualize dispersion surfaces, by Andrey Chuvilin and Ute Kaiser
*[https://web.archive.org/web/20150404213712/http://www.fxsolver.com/browse/formulas/Angular+frequency+%28De+Broglie+dispersion+relation+in+nonrelativistic+limit%29 Angular frequency calculator]
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