热力学温标，又称开尔文温标、绝对温标，简称开氏溫標，凱氏溫標，是一种标定、量化温度的方法。它对应的物理量是热力学温度，或称开氏度，符号为K，为国际单位制中的基本物理量之一；对应的单位是开尔文（英語：Kelvin），符号为K。热力学温标是由第一代开尔文男爵威廉·汤姆森于1848年利用热力学第二定律的推论卡诺定理引入的。它是一个纯理论上的温标，因为它与测温物质的属性无关。
热力学温度又被称为绝对温度，是热力学和统计物理中的重要参数之一。一般所说的绝对零度指的便是0K，对应-273.15°C或-459.67°F。
国际计量委员会建议采用波茲曼常數定义热力学温度单位开尔文（K）。2019年5月20日起，1开尔文被定义为“对应波茲曼常數为1.380649\times 10^{-23}J\cdot K^{-1}的热力学温度”。
历史定义
热力学温标可以通过下列过程引入：
假设一个卡诺热机在高温热源（温度 \Theta_1 ）和低温热源（温度 \Theta_2 ）之间工作，并且在高温热源吸收热量 Q_1，向低温热源放出热量 Q_2，其间向外界作功 W。那么，可逆热机的效率 \eta 可以表示为：
:\eta_{12} = \frac=\frac=1-\frac
卡诺定理指出，可逆循环的效率只与高温热源和低温热源的温度有关，而与工作物质（工质）或工作路径等其它因素无关。也就是说， \eta_{12} 仅仅是温度 \Theta_1 和 \Theta_2 的函数。为了方便下面的推导，不妨设：
:f(\Theta_1,\Theta_2) = 1-\eta_{12} = \frac。
另外，对于任意三个温度 \Theta_1、\Theta_2、\Theta_3 的热源，考虑 1\rightarrow3\rightarrow2 和 1\rightarrow2 两个可逆过程。不妨设两个过程中，热机都从1号热源吸收了相同的热量 Q_1。另外，把两个过程中，热机最终释放给2号热源的热量分别记为 Q_2 和 Q'_2 ，把1\rightarrow3过程中，热机释放给3号热源的热量记为 Q_{3in}，把3\rightarrow2过程中，热机吸收自3号热源的热量记为 Q_{3out}。为了保证两个过程的可逆性，
*必须有 Q_{3in} = Q_{3out} \equiv Q_3。
*必须有 Q_2 = Q'_2。
否则都将意味着热机运作过程中，有热量散失或有新的能量进入系统，这都违反了卡诺定理。
由此，容易证明：
:f(\Theta_1,\Theta_2) = \frac = \frac = \frac{f(\Theta_3,\Theta_2)}{f(\Theta_3,\Theta_1)} \equiv \frac{\psi(\Theta_2)}{\psi(\Theta_1)}
（其中\psi(\Theta)为形式可选择的普适函数）
可以观察到，\psi(\Theta)=\Theta 是可取的一种形式。即，f(\Theta_1,\Theta_2) = \frac{\Theta_2}{\Theta_1}。
由于定义式只给出了两个温度的比值，仍需要一个标准点。1954年国际计量大会决定，取水的三相点（273.16K）作为标准点，作为热力学温标的定义。
通过推导过程，可以注意到：由于卡诺定理中，热量交换做功是与测温物质无关，所以通过上述方法取定的温标 \Theta（热力学温标）也与测温物质无关。
与其他温标的关系
参考文献
参见
- 开尔文
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